h��V�j�J���τ���B���Ĵv��6��C�U[`KFR�. endobj x�S0PpW0PHW��P(� � どれくらい遠く？ rr −= = 原点 − q. q >0. '�(��D���-%N,ѾƉJ�-�L���q3�pnPQ
E�ԕDUK�$�^�ul�0��؞&u��x�>��d&�z~՛��4Jw��)�G�4�]5g��^6�e��τ�ނNs;ŅU>m�ڃ0E�-�V����"%FY�3�.�,���Hډ���]�}����k05q:�*Z���7����s����}����7n�O���L0Z��Z��_d=��>>��y��}�$/�8]D���G'0H�0�.�C����c��`%c���h�\ϗ!at�����h:�mB'��I�M'�9ߣ��%ӊ"�c�v[0�[�g q�굇q���Z䟶GPl���3C*
^��(������;���}5��D� 2 1 2, 2 2. a a. 電気双極子が「遠くに」作る電場E.
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1. �%�xi`Ii��ɮf�z&�;��z����D�(@gF@g74#�R� ベクトルの向き：負から正電荷、大きさ：間隔. x��VMo�0��W� �J����� endstream
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電気双極子を数学的に表現していく、勝手な向きの極座標も登場 P x z P r q E q 5 / 9. 例題1: 球座標での電気双極子の作る電場 p = pzˆ とする． φ(r)= 1 4πε 0 pz r3 = p 4πε 0 cosθ r2 (27). 2319 0 obj
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<> と与えられる．この形から明らかなように，ϕ0 は点電荷q，ϕ1 は双極子モーメントp， ϕ2 は四極子モーメントqij，ϕ3 は八極子モーメントoijk がつくるポテンシャルになって いることが分かる．これらの多極子モーメントは系の対称性により多くの成分が零にな 10 0 obj 電気双極子： electric dipole 電気双極子モーメント： electric dipole moment 電気双極子：正負電荷対. %%EOF
endobj endstream 電気双極子モーメント 電位と電場 設定\(+q\)の電荷と\(-q\)の電荷が距離\(l\)だけ（無限小）離れてペアで存在している場合を考える。 点\(\biggl(\displaystyle\frac{l}{2},0\biggr)\)に そしてその電気双極子モーメントを表す演算子をはじめの状態と終わりの状態の波動関数で挟んだものが遷移双極子モーメントになります。 遷移双極子モーメントの積分計算. <> rr −= = 原点 − q. q >0. $$, このときの\(\hat{\boldsymbol{\mu}}\)は、電気双極子モーメントを表しています。, そしてその電気双極子モーメントを表す演算子をはじめの状態と終わりの状態の波動関数で挟んだものが遷移双極子モーメントになります。, 大学に通いながら、物理や化学を勉強しています。このサイトでは、化学をなるべく、わかりやすく面白く発信していきます。個人サイトゆえ、間違いがありましたらご了承ください。. �Z�|rU�s��. x�S0PpW0PHW��P(� � x��U�n�@��+xL�9�@�C��M�nA�����n��~�͒e'M�(�j�G>���� �c 00�P>�z�c;�� �N�3Fq����~k�?ױBnG����~��[��c7�� �v�a_���f=z�>3�B�X��k�cQ�g(���p���byw��i���>��|_�b@�)��4|�Znd��lt�o�|��� �&rݝ��h�����P]ֲ4�ZS��_
q@pw�j�'�� endstream
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endstream 反対電荷の対が電気双極子 6 / 9. 2.1.c 電場で誘起される2 個の古典的な双極子の相互作用 （双極子間のキャッチボール） 20 2.1.d 双極子相互作用をもつ系の基準振動モード 24 2.1.e 極めて多数の双極子が直線上に等間隔に分布するとき 24 2.1.f 規則性が失われているとき 25 1593 0 obj
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b������4�0��n�K���a��:�� ԨT �a2��`�� &��L7~�Șӯ!��D��:�'��*־���� 4�{�a�
:&�J��$���"�SX�Xp{����{W�?��e�FѺ��F�%۴�r��"������!��K8,��2�����(F>�. %���� 電気双極子： electric dipole 電気双極子モーメント： electric dipole moment 電気双極子：正負電荷対. E(r)=−∇φ(r)より，式(1.7.30)を用いて， Er = − ∂ ∂r φ = p 4πε 0 2cosθ r3 (28), Eθ = − 1 r ∂ ∂θ φ = p 4πε 0 sinθ r3, Eϕ = − 1 rsinθ ∂ ∂ϕ φ =0. ���]"�dz�M�`�9��� ��1Ę
�"�"����"|Q��v=c���V0�s�\k\k������ֹ���8i� �@�Ez6��;cW�V�k�p�*h��)�4�T ��F|@�:F��w6+d�E�L�l�q�8��co�Z1�pjFB�����Τ stream %PDF-1.5
%����
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7T0aL�B"�,f��Z1�`-���,���`5�t�%��m����E���^���8�f���݁�n�K�����4�. H�|W�j\G|߯8�����/ s=� Q���#g!Z-�Ճ�>3UL��¥��鮮��sW���t[�~������|:�������.����N��x:�6�߇��ew7? 23 0 obj 点電荷位置. %PDF-1.5
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電磁気学II(2008), Sec. i������y��kR� �� H��g�j=;��V��_��@;E[x�:Plƍ��9� ��8�MKdG���=�S�@�1ڔ�p$�����ab�)����p�ԑ�zYӥpm�.01$a�VU}V5W�1x�ҵg���-��7�'�{G[�i��÷�,�S��.�Q�ueԬ��կqH�הi��"�l�*4Qq�7]H̋>*�B<>{~_{n�]�������N?�F��=��
��f�ݛ�Ao�/���絟��]k�iz���/���;�Mth[2~n`h��>����*|荏wht$\3�����E���H� z�0
��vȻ����˿��6W�? 電気双極子と磁気双極子の違い; 電気双極子は、正・負の点電荷の対だ。 電場の流れは、正から負に流れている。 磁気双極子は磁場を発生させる、電流が流れる閉回路だ。 正は磁場が回路から出ていく方向で、負は磁場が入ってくる方向だ。 ML^�o�166�^��³�iCd�L �)g��'?U?���=��NS��N;[���J3�{
:]2��T��� 双極モーメントについて学びましょう。2つのタイプがあります。電荷が作る電気双極子モーメントと磁場がつくる磁気双極子モーメントです。ここでは、電荷がつくるスカラーポテンシャルに注目して双極モーメントの基礎を学んでいく。